рування та об'ємом фільтрату має вигляд
(12.83)
Такий режим на практиці зустрічається рідко (при використанні об'ємних насосів). Залежність між Т і Ар може 'бути представлена ​​рівнянням
В
Режим фільтрування при змінних швидкостях і різних тисках має місце при подачі суспензії відцентровими насосами. Закономірність процесу в цьому випадку не має точного математичного виразу, так як визначається експериментальної характеристикою насоса і для розрахунку фільтрів при цьому режимі використовуються наближені графічні методи. Режим фільтрування при постійній швидкості і одночасно при постійній різниці тисків (в == const, A /? = const) має місце при промиванні фільтра чистої рідиною.
Слід зазначити, що основне рівняння (12.81), отримане для ідеалізованих умов з допущенням, що ГСР. і Яф.п. є постійними величинами, а осад розглядається як пориста середу, що надає опір ламінарному потоку рідини відповідно до закону Дарсі. На практиці ж всі опади і багато перегородки стискувані, а це означає, що ГСР. і R $. u. не є постійними, а залежать від ряду факторів, насамперед від тисків. Крім того, стискуваний осад являє собою систему складних наскрізних пір і рух рідини через нього не може бути ламінарним. Витрата фільтрату, падіння тиску, питомий опір осаду є факторами, тісно пов'язаними з зміною пористості осаду, а пористість є дуже складною характеристикою, оскільки вона включає поняття тертя рідкої частинки, механічну передачу сил тертя від частинки до частинки, напрям і форму зерен і т. п. Явище стисливості осаду в процесі фільтрування вперше було вивчено Руттен і Карманом, а згодом Теллером і Грассом. Основні положення їх теорії зводяться до наступного. Питомий опір нескінченно тонкого шару осаду зростає від мінімуму на кордоні з суспензією до максимуму на кордоні з перегородкою: ГСР. = ф (рс-Рж), де Рс, Рж - статичний тиск суспензії і рідини.
Питомий опір всього шару визначається середньою інтегральною величиною:
(12.85)
При виведенні рівняння (12.85) прийнято, що витрата рідини через шар осаду постійний, а опір частинок осаду потоку рідини має одну точку опори, тобто прийнято, що питомий опір осаду не залежить від зміни швидкості і тиску в процесі його утворення. Залежність питомої опору від тиску досить складна й визначається багатьма микрофакторов. У зв'язку з цим точне її математичний опис скрутно. На практиці найчастіше використовують емпіричне рівняння, запропоноване Руттен і Карманом:
(12.86)
де S - показник стисливості осаду, що змінюється в межах 0 <5 <1; r '- коефіцієнт питомого опору осаду. p> Загальне рівняння фільтрування (12.81) справедливо і для стислих опадів. У цьому випадку враховується ідеальний опір осаду в відповідності з рівнянням (12.86). При цьому беруться до уваги такі важливі спрощення: 1) якщо опір осаду значно перевершує опір перегородки, останнє не враховується, 2) я...
