в точці X зони Бріллюена), слабо квантованного внаслідок великої ефективної маси. В результаті конфайнмент електронів відбувається в шарах AlAs, а конфайнмент дірок - як і раніше в шарах GaAs. br/>В
Багаторазово повторювані квантові ями типу IIB поводяться як напівпровідник з малою або нульовою шириною забороненої зони, оскільки енергетична щілина між електронами в шарі А і дірками в шарі У дуже мала або взагалі відсутня. Прикладом типу ПВ є надгратка InAs/GaSb. Надгратка утворена звичайним напівпровідником і напівпровідником з нульовою забороненою зоною відноситься до типу III. Нарешті, МКЯ і СР можуть бути утворені з двох однакових напівпровідників, але з різним типом легування. Надгратка з шарами А n-типу і шарами У р-типу називається сверхрешеткой легування (або nipi-структурою, де i позначає шар власного напівпровідника (intrinsic) між шарами п-і р-типу). br/>
II.4 Квантування електронів у квантових ямах
Розглянемо електрон в КЯ типу I, утвореної двома напівпровідниками з схожими параболічними зонами провідності. Крім того, припустимо, що напрямок росту (вісь z) паралельно одній з головних осей тензора ефективної маси в обох матеріалах. Енергії і хвильові функції електрона можуть бути обчислені у наближенні ефективної маси, якщо ширина ями багато більше товщини одного моношару. Позначимо функції Ваньє і огинають функції всередині ями через а nA і C nA , а відповідні функції у бар'єрі - через а nB і C nB . Розглянуте наближення часто називають наближенням огинають функцій. Хвильову функцію електрона в КЯ можна представити у вигляді
В
В
-1/2 ? C nA (R i ) a nA (r - R i ) при - L/2? z? L/2,
? (r) = (II.5)
N -1/2 ? C nB (R i ) a nB (r - R i ) при z> L/ 2 або z
Рівняння руху для огинають функцій також різні всередині і поза ями.
Для ізотропних ефективних мас ...
