Теми рефератів
> Реферати > Курсові роботи > Звіти з практики > Курсові проекти > Питання та відповіді > Ессе > Доклади > Учбові матеріали > Контрольні роботи > Методички > Лекції > Твори > Підручники > Статті Контакти
Реферати, твори, дипломи, практика » Новые рефераты » Вивчення видів, властивостей і джерел оптичного випромінювання

Реферат Вивчення видів, властивостей і джерел оптичного випромінювання





х резонаторів.

. Поляризаційних характеристик світлового пучка


Відомо, що будь-який світловий пучок можна розкласти в ряд або інтеграл Фур'є за плоским монохроматичним хвилях, які строго поперечними в ізотропної однорідної середовищі. Звідси з геометричних міркувань можна висловити наступні загальні твердження про поляризаційні характеристиках довільних світлових полів.

Можливо існування лінійно поляризованих мод в одній площині, наприклад, Е=(, 0,) або H=(0,,).

Можливі строго поперечні ТЕ-і ТМ-моди (в будь-якому наближенні). Вони є азимутально поляризованими, без радіальної компоненти. Вектор Е=(= 0,,) - для ТЕ-мод і вектор Н=(= 0,,) - для ТН-мод. Існують радіально поляризовані моди без азимутальних компонент, Е=(,=0,).

Висловлені міркування ставляться як до параксіальними електромагнітним пучкам (Гауса, Ерміта-Гаусса, Лагера-Гаусса, Бесселя-Гаусса Матьє-Гаусса, Ейрі-Гаусса та ін), так і до непараксіальним хвильовим полях типу Бесселя , Матьє, Ейрі та ін Повернемося тепер до векторних параксіальними світловим пучкам. Для опису їх поляризаційних і енергетичних характеристик будемо використовувати спрощений векторний формалізм.

Будемо виходити з рівнянь Максвелла


(6.1)

(6.2)


для монохроматичних світлових пучків в прозорих ізотропних середовищах, якi характеризуються матеріальними рівняннями зв'язку

(6.3)


Тут і далі використовуються позначення:


(6.4)


Вважаємо також? ? 1, щоб результати можна було застосовувати не тільки в оптиці, і в радіодіапазоні частот електромагнітного випромінювання. Крім того, одночасна присутність проницаемостей? і? дозволяє використовувати симетрію рівнянь Максвелла щодо замін???? E,? H.

З (6.1), (6.3) слід векторне рівняння Гельмгольца


(6.5)


найпростішим рішенням якого є плоска хвиля. У таких хвиль хвильової фронт - плоский, а амплітуда E - константа. Для параксіальними світлових пучків хвильовий фронт - квазіплоского. Тому загальне електричне поле параксіальними векторних світлових пучків можна описувати функцією виду


(6.6)


де, однак, векторна амплітуда E не є постійною, а залежить від координат x, y, z. Тоді векторне рівняння Гельмгольца (6.5) для параксіальними пучків зводиться до векторного параболічного рівняння


(6.7)


де??- Векторний поперечний оператор Набла


(6.8)


В параксіальними пучках поздовжня компонента поля значно менше поперечних компонент, тобто << . Тому всі векторні поперечні амплітуди поля параксіального світлового пучка можна виразити через його поперечні компоненти електричного поля E? , А поздовжні компоненти і можна знайти з рівнянь безперервності (6.2). Отримуємо в цьому наближенні


(6.9)


Тут - одиничний вектор у напрямку осі z пучка

Щоб знайти поперечні компоненти електричного поля E? світлового пучка, скори...


Назад | сторінка 16 з 18 | Наступна сторінка





Схожі реферати:

  • Реферат на тему: Інтерференція поляризованих хвиль у випадку паралельних і сходяться пучків
  • Реферат на тему: Рішення систем лінійних рівнянь за методом Гаусса
  • Реферат на тему: Метод Жордана-Гаусса решение системи лінійніх рівнянь
  • Реферат на тему: Рішення систем лінійних алгебраїчних рівнянь методом Гаусса
  • Реферат на тему: Метод Гаусса розв'язання систем лінійних алгебраїчних рівнянь