Теми рефератів
> Реферати > Курсові роботи > Звіти з практики > Курсові проекти > Питання та відповіді > Ессе > Доклади > Учбові матеріали > Контрольні роботи > Методички > Лекції > Твори > Підручники > Статті Контакти
Реферати, твори, дипломи, практика » Курсовые обзорные » Плоскі діелектрічні хвілеводі для ТІ полярізації

Реферат Плоскі діелектрічні хвілеводі для ТІ полярізації





уратура: Зі співвідношення


В 

Звідсі


В В 

Граничні умови й вімагають щоб на границі тангенціальна трідцятілітні векторів E и H були безперервні. Отже, нужно зажадаті Виконання Наступний СПІВВІДНОШЕНЬ

В В 

Тепер можна здобудуть Важливі співвідношення (рівняння):


(23)

(24)

(25)

(26)


Вірішуючі ці рівняння, одержуємо рівняння Френеля:


(27)

(28)

(29)

(30)


де.


5. Відбівна ї Пропускна здатність. Кут Брюстера


Розглянемо тепер, як енергія поля падаючої Хвилі розподіляється между двома вторинно полями.

Інтенсівність світла під час дорівнює


В 

Кількість ЕНЕРГІЇ в первінній Хвилі, что падає на поверхню роздягнула за одну секунду дорівнює:


В 

Відповідно для відбітої ї переломленої ХВИЛЮ:


В 

Если ї розділіті на війдуть відбівна ї Пропускна здатності відповідно.

Если ж вектор E утворен Із площинах Падіння кут, то


В 

Тоді


В В 

Зауважуємо, что у випадка


.


Кут у цьом випадка назівається кутом Брюстера. І ЯКЩО світло падає под кутом Брюстера, ті електричний вектор відбітої Хвилі НЕ має крапки в площіні Падіння.


В 

6. Повне внутрішні відбіття


При пошіренні світла з больше щільного оптичного середовища в Менш. Тобто кіль


В 

За умови, что кут Падіння перевершує критичність Значення

представлених вираженною.

Если, ті, так что напрямок Поширення світла відносно до поверхні Першого розділу. Если перевіщує 90, світло не заходити у одному середовище. Всі світло відбівається тому у перше середовище, и ми говоримо про повне внутрішнє відбіття.

Альо електромагнітне полі не дорівнює нулю в іншому середовіщі, відсутній позбав Потік ЕНЕРГІЇ через границю. Если у фазовому множніку мінулої Хвилі покладемо:


и


ті одержимо


В 

Це вираженною опісує неоднорідну хвилю, что пошірюється уздовж поверхні роздягнула в площіні Падіння ї міняється експоненціальне Зі зміною відстані від цієї поверхні.

Залежність амплітуді електричного вектора від кута Падіння, для двох віпадків. Перший випадок: Падіння з больше щільного середовища в Менш щільну; другий випадок: Падіння з меншими щільного середовища в больше щільну.


В 

Для випадка n = 1,6


Видно, что при 38 градусах (критичний кут) енергія не проходити у одному середовище.


В 

Для випадка n = 0.625


Чітко видному кут Брюстера (62 градуси). Із графіка видно, что відсутній R пара. Електричний вектор відбітої Хвилі НЕ має трідцятілітньому в площіні Падіння.


7. Рівняння, что опісують Поширення електромагнітніх ХВИЛЮ у плоскому оптичні хвілеводі


У даній работе розглядається ТІ полярізацію. Ее відмінність від ТМ Полягає в ТІМ, что в ТІ хвилях електричний вектор лежить у площіні Падіння.

У Пасивні оптичних хвілеводах відсутні сторонні Струмило ї заряди, и рівняння Максвелла, як Говорили на качану, мают Нульовий праву Частину. Уважаючі, что електромагнітне поле змінюється в часі за гармонійнім законом, тоб


,.


Рівняння Максвелла для комплексних амплітуд можна записатися так:


(31)

(32)


и абсолютної діелектрічні ї Магнітні пронікності середовища.

Розглянемо плоский хвілевід.

цею хвілевід Утворення плоскою діелектрічною плівкою, вона однорідна в Напрямки X и Y. У Напрямки Z хвілевід неоднорідній. Если розглядаті ТІ Хвилі, то


В 

.


Покладемо для візначеності, что хвиля пошірюється уздовж осі Y.

Здобули співвідношення, что віражають зв'язок между E и H компонент:

В 

У результаті підстановкі ціх рівнянь в


В 

можна здобудуть Хвильового рівняння для електричного компонента поля:


(33). br/>

Здобули рівняння Поширення, что опісує, Хвилі в оптичні хвілеводі. Це рівняння з зміннімі и его решение Варто шукати у вігляді добутку двох функцій, одна й з якіх покладів Тільки от y, а друга Тільки от z. Розподіл амплітуді поля по коордінаті x передбачається рівномірнім.


В 

Тобто можна Записати:


, де, а


Оскількі ліва ї права Частини вираженною залежався від різніх змінніх, то Рівність может Дотримуватись Тільки в того випадка, коли Кожна Із частин рівності є Констант. Нехай ця константа позначені, одержимо:

,


для i-ой середовища (Усього 3 середовища)

конкретний вид Функції Y (y) візначається Із цього рівняння з урахуванням граничних умів и опісує Розподіл амплітуд фаз у поперечному перерізі кулі й прілягаючіх СЕРЕДОВИЩА. Повний же вид решение візначається як добуток Y (y) Z (z) i з урахуван...


Назад | сторінка 2 з 4 | Наступна сторінка





Схожі реферати:

  • Реферат на тему: Приведення рівняння кривої і поверхні другого порядку до канонічного вигляд ...
  • Реферат на тему: Диференціальні рівняння для електричного кола
  • Реферат на тему: Розв'язок діференційного рівняння Першого порядку методом Ейлера-Коші в ...
  • Реферат на тему: Будова атома. Світло. Звукові хвилі
  • Реферат на тему: Ударні хвилі. Параметри ударної хвилі. Її вплив на людей, будівлі і спору ...