ля ідеального газу? Який метод обчислення тиску точніше? Свою відповідь обгрунтуйте. p align="justify"> б. Щільні гази і рідини описуються наближено рівнянням стану Ван-дер-Ваальса
(5.8)
Феноменологічні параметри b і а пов'язані з відразливою і притягальнішою частинами взаємодії відповідно і наближено не залежать від температури. Використовуйте ті ж конфігурації, що в задачі 6.6а, і знайдіть залежність Р від Т. Уявіть графік Р від Т і, використовуючи формулу (6.8), отримаєте оцінку для параметрів а і b. p> в. Змініть щільність, як це робилося в задачі 6.4.а, використовуючи rsсаlе = 1.2. Обчисліть тиск для різних значень T і оцініть а і b. Чи сильно змінюються значення а і b? Оцініть грубо похибки своїх обчислень. p> Незважаючи на те, що використання періодичних крайових умов мінімізує поверхневі ефекти, важливо ще так вибрати симетрію центральної В«елементарної коміркиВ», щоб вона відповідала симетрії твердої фази системи. Цей вибір комірки істотний, якщо ми бажаємо максимально реалістично промоделювати властивості системи високої щільності, низької температури. Якщо комірка не відповідає істинної кристалічній структурі, частки не зможуть утворити ідеальний кристал і деякі з частинок будуть блукати в нескінченних спробах знайти свої В«правильніВ» позиції. Отже, чисельне моделювання невеликого числа частинок при високій щільності і низькій температурі призвело б до помилкових результатів. p> Ми знаємо, що рівноважна структура кристалічного твердого тіла при Т = О представляє собою конфігурацію з найменшою енергією. У задачі 6.8 ми підтверджуємо, що стану з найменшою енергією для двовимірного твердого тіла Леннарда-Джонса відповідає трикутна решітка, а не квадратна (рис. 5.5). br/>В
Рис. 5.5 У двовимірної системі Леннарда-Джонса стану з найменшою енергією відповідає трикутна, а не квадратна решітка
Висновок
Основні результати роботи зводяться до наступних:
. Отримано аналітичне рішення в наближенні Роша для осесиметричної структури стаціонарного протопланетного диска Сонця. Газопилової середу диска описується рівнянням стану ідеального газу, що відповідає початковій стадії еволюції протопланетного диска. Випромінювання не враховується. Показано, що в цій моделі конфігурація диска істотно залежить від розподілу кутової швидкості обертання середовища диска по циліндричному радіусу. При кутової швидкості обертання, близької до кеплерівської законом, можуть бути отримані плоскі протопланетні диски. Побудовано модель протопланетних (тороїдальних) кілець, з яких може складатися протопланетний диск Сонця на одному з початкових етапів своєї еволюції. У цьому випадку кільця відповідають зонам планет сонячної системи. Досліджено властивості отриманих аналітичних рішень: конфігурації протопланетних дисків, розподілу щільності, питомої внутрішньої енергії і лінійної ш...
