Послідовний резонансний контур може харчуватися також від джерела електричної енергії, володіє властивостями джерела струму, тобто забезпечує постійний струм в навантаженні. Вирази (5) залишаються справедливими і в цьому випадку, але струм в них буде константою. Тому постійним буде падіння напруги на резистори U R = RI = Const. Розділивши всі напруги на це базове значення, одержимо уявлення їх у відносних одиницях у вигляді
В
У виразі (12) добротність також є відношення хвильового опору до резистивних Q = r/ R . p> Загальне відносне падіння напруги на вході контуру є гіпотенузою прямокутного трикутника напруг, тому
В
Функції u L (v ) І u З (v ) Монотонні, а u (v) має мінімум u = 1.0 при резонансній частоті, коли u L (v )-U З (v ) = 0. У разі прагнення відносної частоти до нескінченності і до нуля, напруги на одному з реактивних елементів прагне до нескінченності. При резонансній частоті вони однакові і їх ставлення до вхідного напрузі одно добротності.
В
Графічне представлення функцій u L (v ) = A (v), u З (v ) = B (v) і u (v ) = З (v) при добротності Q = 2 дано на рис. 7 в логарифмічному (а) і лінійному (б) масштабах осі частот.
Для функції u (V ) = З (v) можна показати, що різниця відносних частот v 1 і v 2 , Що відповідають значенням, дорівнює загасання контуру D = 1/ Q = v 2 -v 1 .
Фазові характеристики контуру при живленні від джерела струму нічим не відрізняються від характеристик режиму харчування від джерела ЕРС (рис. 6).
Зіставляючи частотні характеристики при живленні послідовного резонансного контуру від джерела струму з характеристиками при живленні його від джерела ЕРС, можна зробити наступні висновки:
В· частотні характеристики напруг і струму контуру принципово відрізняються один від одного, тому що при живленні від джерела ЕРС сума напружень залишається постійною і відбувається тільки їх перерозподіл між елементами, а при живленні від джерела струму падіння напруги на кожному елементі формуються незалежно;
В· режими резонансу для обох випадків повністю ідентичні;
В· фазові частотні характеристики для обох випадків також ідентичні .
Режим резонансу можна створити також при паралельному з'єднанні R , L і C (Рис. 8а)). Така ланцюг називається паралельним резонансним контуром . У цьому випадку умова резонансу зручніше сформулювати для уявної частини комплексної провідності у вигляді
В
В
Отже, для паралельного контуру можливі ті ж варіації параметрів, що і для послідовного і вирази для них будуть ідентичними
В
При зміні частоти живлення змінюється тільки уявна складова вектора комплексної провідності Y , Тому його кінець переміщається на комплексній площині по прямій паралельної уявної осі і проходить через точку G = 1/ R , відповідну речової складової провідності (рис. 8 б)). При частоті резонансу модуль вектора мінімальний, а при прагненні частоти до нуля і нескінченності, його значення прагне до нескінченності. При цьому кут зсуву фаз між струмом і напругою j на вході контуру прагне до 90 В° при w В® 0 і до - 90 В° при w В® Ој . p> Для паралельного з'єднання струми в окремих елементах можна представити через провідності і загальне падіння напруги U у вигляді
В
Нехай в режимі резонансу падіння напруги на вході контуру одно U 0 , тоді струми в окремих елементах будуть
В
де
В
хвильова або характеристична провідність контуру. Як випливає з виразів (17), при резонансі струми в реактивних елементах однакові, а вхідний струм дорівнює струму в резисторі R . Ставлення Q = g/G називається добротністю, а величина зворотна D = 1/ Q - загасанням паралельного резонансного контуру. Таким чином, добротність дорівнює відношенню струмів в реактивних елементах контуру до струму на вході або в резистори. В електричних ланцюгах добротність може досягати значень в кілька десятків одиниць і в стільки ж разів струми в індуктивності і ємності будуть перевищувати вхідний струм. Тому резонанс в паралельному контурі називається резонансом струмів .
Падіння напруги на вході контуру U при живленні його від джерела, що володіє властивостями джерела струму і формуючого струм з діючим значенням I , буде дорівнює
В
Звідси, напруга на вході в режимі резонансу U 0 = I /<...
