а надлишок міді - електронну, і т.д. Домішки, що повідомляють даному провіднику електронну провідність, називають донорами, а домішки, що викликають діркову провідність, - акцепторами. Зазначимо, що один і той же хімічний елемент може бути в одних напівпровідниках донором, а в інших - акцептором.
Таким чином, електропровідність в напівпровідниках може здійснюватися не тільки рухом негативних електронів, а й рухом позитивних частинок - дірок. Залежно від кількості та роду домішок, а також від температури співвідношення між концентраціями електронів і дірок може бути дуже різним. Частинки, представлені в більшості, називають основними носіями заряду (електрони в напівпровіднику p-типу, дірки в напівпровіднику n-типу). p align="justify"> Висока В«чутливістьВ» напівпровідників до домішок, вимога високого ступеня чистоти і структурної досконалості кристалів з'явилися одній з головних причин того, що тривалий час (понад 100 років) потенційні можливості напівпровідників не використовувалися. Лише значний прогрес в технології отримання надчистих речовин і вирощування монокристалів дозволив усунути принципові бар'єри на шляху цілеспрямованого вивчення специфічних властивостей напівпровідників і їх широкого практичного застосування. Особливо бурхливий розвиток переживає напівпровідникова електроніка в останні три десятиліття. br/>
1. Фізичні процеси в напівпровідниках і їх властивості
1.1 Власні напівпровідники
Власна - це такий напівпровідник, в якому можна знехтувати впливом домішок при даній температурі. Згідно зонної теорії твердого тіла для напівпровідників характерно наявність не дуже широкої забороненої зони на енергетичній діаграмі. У власній полупроводнике при температурі абсолютного нуля валентна зона повністю заповнена електронами, а зона провідності абсолютно вільна. Через блокуючого дії забороненої зони власний напівпровідник при 0 К не має електропровідність, тобто поводиться подібно ідеальному діелектрика. При температурах, відмінних від нуля, мається кінцева ймовірність того, що деякі з електронів за рахунок теплових флуктуацій (нерівномірного розподілу теплової енергії між частинками) подолають потенційний бар'єр і опиняться в зоні провідності. У власному напівпровіднику кожен перехід електрона в зону провідності супроводжується утворенням дірки у валентній зоні. Завдяки діркам електрони валентної зони також беруть участь у процесі електропровідності за рахунок естафетних переходів під дією електричного поля на більш високі звільнилися енергетичні рівні. Сукупна поведінка електронів валентної зони можна представити як рух дірок, що володіють позитивним зарядом і деякої ефективною масою. Чим вище температура і менше ширина за забороненої зони, тим вище швидкість теплової генерації носіїв заряду (електронів і дірок). Специфіка власного напівпровідника полягає в тому, що в ньому рівноважна концен...
