різницю, як раз поздовжнє поле і отримаємо
Наступне ж з рівняння (5) поле (6) завдяки своїй симетрії забезпечує практичну нейтральність струму:
Таким чином, завдяки рівнянню (5) від поздовжнього поля струму ми позбулися.
Квазістатичні коефіцієнти (3cos2? - 1) і (3cos? · sin?) в класичному рівнянні (2), замість реальних коефіцієнтів (2cos2? - 1) і (2cos? · sin?) виходили завдяки 3-го ступеня радіуса в знаменнику цього рівняння. Поздовжнє поле струму слід було звідти ж.
Хоча ми живемо в електричному світі, в оточенні нескінченного безлічі постійних і змінних електричних полів, в цілому цей світ електрично нейтральний.
Однак нейтральність ця може бути організована по-різному.
Поле (6) елемента струму
(6)
володіє низкою цікавих особливостей.
Форма правильних кіл, описуваних силовими лініями електричного поля елемента струму (при u << c), забезпечується тим фактом, що вектори dE ± поля утворюють з радіусом Rзап такий же кут?, який цей радіус утворює з вектором швидкості UХ негативних зарядів струму.
Поле елемента прямого струму (l =?) в довільній точці поза струму. Вектор dE ± спрямований під кутом (? 2?) До вектора швидкості u. Оскільки, то при заданих величинах da і? модуль вектора поля залежить тільки від R0.
При зміни кута? від 0 до? вектор dE ± опише повний круг і, очевидно, інтегральне поле прямого струму Ix (l =?) дорівнюватиме нулю. Однак нейтральним поле струму буде тільки в статиці.
Інтегральне поле прямого струму (l =?) в довільній точці поза струму являє собою симетричну розетку векторів dE ±, складеної з полів елементів струму. При зміні напрямку струму вектори розетки латентного поля струму поміняють знак.
Сума модулів поперечних компонент цих векторів чисельно дорівнює класичному «магнітному» полю, помноженому на швидкість світла c:. Це дозволяє формально отримувати «магнітні» сили з неіснуючого аксіального вектора. Векторне множення дуже вдало компенсує помилки, що виникають при неправомірної операції.
І того, поле струму дорівнює нулю. Однак нейтральність поля струму забезпечується особливим чином впорядкованими полями зарядів струму. Це поле нагадує впорядковане латентне поле нейтральної нитки. Але якщо поле нейтральної нитки - ніщо в будь-якій системі відліку, то цього не можна сказати про зовнішньо схожому на нього латентному поле струму.
Це ніщо являє собою н? що, оскільки має інакше впорядковану структуру.
Це «ніщо» і є магнітним полем струму.
У статиці воно ніяк не виявляється, - його просто не існує, але в рухомій системі відліку поле кожного елемента струму буде змінюватися по-різному, нейтральність розетки векторів цього неіснуючого поля порушиться, і воно проявиться цілком реальними силами Лоренца.
В рухомій системі відліку приріст елементів поля dE ± різних ділянок струму буде різним, залежно від кута між векторами v, u, і R, в результаті чого нейтральність поля струму порушується, і з'являються сили Лоренца.
При взаємному русі провідника із струмом і спостерігача зміни векторів dE + і dE? поля елемента струму повинні бути пропорційні швидкості. Відповідно повинна змінюватися і їх сума dE ±, спрямована під кутом? до р...
