називається резонансом струмів . p> Падіння напруги на вході контуру U при живленні його від джерела, що володіє властивостями джерела струму і формуючого струм з діючим значенням I , буде дорівнює
. (3.96)
Звідси, напруга на вході в режимі резонансу U 0 = I / G . Тоді струм в контурі - I = U 0 G . Перейдемо до відносних одиницям у виразах (3.95) і (3.97), прийнявши в якості базових значень напруга на вході при резонансі і струм контуру, виражений через цю напругу. Тоді отримаємо
. (3.97)
Вирази (3.97) повністю збігаються з виразами (3.84) і (3.85) для частотних характеристик послідовного контуру, якщо в них відносні струми і напруги поміняти місцями. Отже, характеристики рис. 3 .21 будуть пов'язані з виразами (3.97) наступним чином: A (v) = i З (v); B (v) = i L (v) і C (v) = i R (v) = u (v). Для відносних струмів i З , i L і i R справедливими будуть також всі закономірності відмічені для відносних напруг послідовного контуру.
В
З виразу (3.92) розглянуту вище якісно фазову частотну характеристику можна представити аналітично у вигляді
В
тобто вона збігається з характеристикою послідовного контуру, але має протилежний знак.
Припустимо тепер, що паралельний контур живиться від джерела з властивостями джерела ЕРС. У режимі резонансу вхідний струм також буде дорівнює струму через резистор - I 0 = U / R = UG. Співвіднесемо всі вирази (3.94) з цим струмом, прийнявши його за базову величину. Тоді
. (3.98)
Відносний вхідний струм? можна визначити, користуючись тим, що в трикутнику струмів він є гіпотенузою
. (3.99)
Вирази (19) і (20) для відносних струмів збігаються з виразами (3.90) і (3.91) для відносних напруг послідовного контуру. Отже, на рис. 3.25 -
i C (v) = A (v), i L (v) = B ( v) і i R (v) = i (v) = C (v).
Порівнюючи частотні характеристики при живленні паралельного резонансного контуру від джерела струму з характеристиками при живленні його від джерела ЕРС, можна зробити висновки аналогічні тим, які були зроблені для послідовного контуру:
частотні характеристики струмів і напруги контуру принципово відрізняються один від одного, тому що при живленні від джерела струму сума струмів залишається постійною і відбувається тільки їх перерозподіл між елементами, а при живленні від джерела ЕРС струми в кожному елементі формуються незалежно;
В· режими резонансу для обох випадків повністю ідентичні;
В· фазові частотні характеристики для обох випадків також ідентичні .
В
Паралельний резонансний контур може містити резистивні опору (рис. 3.27). У цьому випадку комплексні провідності гілок будуть рівні
1 = G 1 + jB 1 ; Y 2 = G 2 + jB 1 ,
а загальна провідність
= Y 1 + Y 2 = G 1 + G 2 + j ( B 1 + B 2
