их умов. br/>
(12)
(13)
Нехай швидкість поздовжньої хвилі в другій середовищі більше ніж у першій (). Прирівнявши з (11) знаходимо критичний кут падіння, при якому хвиля не переходить у другу середу, а хвиля L починає ковзати уздовж поверхні розділу, спостерігається повне відображення для L хвиль. При подальшому збільшенні кута падіння при в другій середовищі немає і хвилі. Вона теж починає ковзати по межі розділу. Повне відображення спостерігається при куті падіння В°. p> При можлива ситуація, коли чисельник виразу (12) дорівнює нулю і, тобто при деякому куті падіння відображеної поздовжньої хвилі немає, а є тільки відображена сдвіговая. Ця та інші ситуації перетворення типів хвиль використовуються в спеціальних перетворювачах акустичних хвиль. p> На плоску межу розділу падає зсувна хвиля поляризована в площині падіння (xz). У цьому випадку хвиля також розщеплюється. У першій середовищі виникають дві відбиті хвилі - зсувна хвиля і поздовжня хвиля, у другій середовищі - дві заломлені і хвилі. Аналіз тут проводиться аналогічно першому випадку. Закон Снеллиуса запишеться у вигляді
В
У цьому співвідношенні і, і, і. Коефіцієнти відбиття і трансформації
,
Нехай швидкість поперечної хвилі в другій середовищі більше ніж у першій. Вважаючи, знаходимо перший критичний кут падіння, при якому хвиля L поширюється вздовж поверхні розділу і спостерігається повне відображення. Прирівнявши, знаходимо другий кут падіння, при якому хвиля T ковзає уздовж кордону і поле в 2-ой середовищі відсутня. Повне відображення спостерігається і при куті падіння В°. При знайдеться кут падіння, при якому, відображеної сдвиговой хвилі немає, а є тільки відображена поздовжня хвиля. p>. Падаюча зсувна поляризована перпендикулярно площині падіння. У цьому випадку трансформація такої хвилі в інші типи хвиль відсутня, віддзеркалення і заломлення відбуваються за звичайними законами. br/>
4. Поверхневі акустичні хвилі
Досі йшлося про об'ємних акустичних хвилях і, що поширюються в обсязі ізотропного твердого тіла. У 1885 р. англійський фізик Релей теоретично передбачив можливість поширення в тонкому поверхневому шарі твердого тіла, що межує з повітрям, поверхневих акустичних хвиль, які прийнято називати релєєвського хвилями - хвилями. У задачі Релея обмежимося постановкою завдання і її кінцевими результатами. Мається плоска межа вакуум - ізотропна тверда середу. Межа розділу збігається з площиною, вісь спрямована вглиб твердої середовища. p> Вихідними для вирішення завдання є рівняння руху Ламі (4) і граничне умова, де nj - компоненти одиничної нормалі до поверхні. На кордоні з вакуумом зовнішні сили Fi відсутні, а нормаль (рис. 3) має одну складову по z. p> Для гармонійних хвиль вихідні хвильові рівняння і граничні умови приймуть вигляд
,, (i = x, y, z).
Рішення шукається у вигляді плоских гармонічних хвиль, що біжать уздовж ...
