ь не тільки температура, але й наявність домішок у розчині або на поверхні самого білка. Таким чином, в смешенной завданню теорії перколяції необхідно додатково врахувати анізотропію молекул. У певному сенсі це зближує розглянуту задачу із завданням "голок" і завданням Накамури. Визначення порога перколяції в змішаній завданню для анізотропних об'єктів - нове завдання теорії перколяції. Хоча для цілей медичної діагностики досить вирішити завдання для об'єктів одного типу, становить інтерес досліджувати задачу для випадків об'єктів різної анізотропії і навіть різної форми. br/>
2.2 Застосування теорії перколяції для опису магнітних фазових переходів
Однією з особливостей сполук на основі і є перехід з антиферомагнітного в парамагнітний стан вже при незначному відхиленні від стехіометрії. Зникнення далекого порядку відбувається при надмірній концентрації дірок в площині, в той же час ближній антиферомагнітний порядок зберігається в широкій області концентрацій х аж до надпровідної фази. p> На якісному рівні явище пояснюється наступним чином. При допирования дірки з'являються на атомах кисню, що призводить до виникнення конкуруючого феромагнітного взаємодії між спинами і придушенню антиферомагнетизму. Різкого зниження температури Нееля також сприяє рух дірки, що приводить до руйнування антиферомагнітного порядку. p> З іншого боку, кількісні результати різко розходяться зі значеннями порогу протікання для квадратної решітки, в рамках якої вдається описати фазовий перехід у ізоструктурних матеріалах. Постає завдання видозмінити теорію протікання таким чином, щоб у рамках описати фазовий перехід в шарі. p> При описі шару вважається, що на кожен атом міді припадає одна локалізована дірка, тобто вважають, що всі атоми міді магнітні. Однак, результати зонних і кластерних розрахунків показують, що в недопірованном стані числа заповнення міді становлять 0,5 - 0,6, а для кисню - 0,1-0,2. На якісному рівні цей результат легко зрозуміти, аналізуючи результат точної діагоналізації гамильтониана для кластера з періодичними граничними умовами. Основний стан кластера являє собою суперпозицію антиферомагнітного стану і станів без антиферомагнітного впорядкування на атомах міді. p> Можна вважати, що приблизно на половині атомів міді є по одній дірці, а на інших атомах є або ні однієї, або дві дірки. Альтернативна інтерпретація: лише половину часу дірка проводить на атомах міді. Антиферомагнітне впорядкування виникає в тому випадку, коли на найближчих атомах міді є по одній дірці. Крім того, необхідно, щоб на атомі кисню між цими атомами міді або не було дірки, або було дві дірки, щоб виключити виникнення феромагнітного взаємодії. При цьому не має значення, розглядаємо ми миттєву конфігурацію дірок або одну або складових хвильової функції основного стану. p> Використовуючи термінологію теорію протікання, будемо називати атоми міді з однією діркою неблокірованние вузлами, а атоми кисню з однією діркою р...
