що з'єднує центри провідників з індексами i і 0 .
Переходячи в (3) до межі при , отримаємо:
(4)
Уявімо поля у вигляді падаючого і розсіяного полів:
(5)
В
У термінах падаючого і розсіяного полів рівняння (4) перетворюється до вигляду:
(6)
Рівняння (6) є точним у тому сенсі, що не робилося жодних наближень. Для того, щоб отримати телеграфні рівняння, необхідно величини, що стоять в лівій частині рівнянь пов'язати з струмами і напругою в лінії. p align="justify"> Якщо наведені в проводах струми течуть в основному паралельно осі лінії, розсіяні поля будуть поперечно-магнітними.
Поперечно-магнітна хвиля має такі властивості:
) Лінійний інтеграл від електричного поля між двома точками в поперечній площині не залежить від вибору контуру інтегрування.
2) Магнітний потік через поверхню, обмежену деякими контурами розташовану в площині z = const не залежить від вибору контуру, що обмежує однакову за площею поверхню.
Властивість (1) показує, що поперечний напруга визначається однозначно. Тому розсіяне напруга на 1-му провіднику щодо нульового визначається наступним чином:
(7)
Завдяки другому властивості можна визначити індуктивність.
Тоді індуктивність на одиницю довжини і струмом в провіднику в даній точці виражається формулою:
(8)
Підставляючи (7) і (8) в (6), отримаємо:
(9)
Слід зазначити, що напруга в (9) є розсіяним. Щоб отримати повне напругу необхідно додати напруга, обумовлене падаючим полем.
Повне поле має бути пов'язане з струмом, наведеною в лінії.
Такий взаємозв'язок неважко встановити в частотній області, де можливо визначити імпеданс провідника.
(10)
Тут - фур'є-образи поля і струму, - внутрішній імпеданс провідника на одиницю довжини. Можливі два подання зовнішнього джерела в ...
