clear=ALL>
Рис. 5
Вибираємо довільно напрямок струмів і наносимо їх на схему (рис. 5).
Якби пропонована завдання вирішувалося будь-яким з методів (МЗК, МКТ, МУН), то необхідно було б складати систему рівнянь. Метод накладення дозволяє спростити рішення завдання, звівши його фактично до вирішення за законом Ома.
Розбиваємо дану схему на дві підсхеми (за кількістю гілок з джерелами).
У першій подсхеме (рис. 6) вважаємо що діє тільки джерело напруги, а струм джерела струму J = 0 (це відповідає розриву гілки з джерелом струму).
В
Рис. 6
У другій подсхеме (рис. 7) діє тільки джерело струму. ЕРС джерела напруги приймаємо рівною нулю E = 0 (це відповідає Закорочування джерела напруги).
В
Рис. 7
Вказуємо напрям струмів на подсхеме. При цьому слід звернути увагу на наступні: всі струми, вказано на вихідній схемі, повинні бути вказані і на подсхеме. Наприклад, в подсхеме рис.6 опору і включені послідовно і по них протікає один і той же струм. Однак на схемі необхідно вказувати струми і. p> Розрахунок для схеми (рис. 6) можна виконати за законом Ома.
Ток
,
.
Токи в паралельних гілках визначаємо за формулою розкиду
В
.
Визначаємо струми в подсхеме, представленої на рис.7. Замінивши попередньо паралельно з'єднані опору і еквівалентним, отримаємо схему (рис. 8).
В
Рис. 8
За формулою розкиду визначаємо струми і
.
За частковим струмів подсхем (рис. 2.6 і 2.7) визначаємо струми вихідної схеми (рис. 5) як алгебраїчну суму часткових струмів.
.
При цьому струм записується зі знаком В«мінусВ», т.к. його напрям на подсхеме протилежно напрямку струму в вихідної схемою
.
Напрями струмів і на подсхеме збігаються з напрямком струму вихідної схеми. Аналогічно визначаємо інші струми.
В В
