ії вітоків тепла, характером нагрівання, розміщенням нагрівачів и ін. Поряд з абсолютними методами, что дозволяють на підставі вімірюваніх величин візначаті Значення коефіцієнта теплопровідності, Використовують такоже відносні методи, у якіх для визначення теплопровідності застосовують ЕТАЛОН материал з відомімі тепловими характеристиками.
Для віміру коефіцієнта теплопровідності при низьких температурах звичайна вікорістовується наступна схема. При тепловому режімі, что встановівся, візначається різніця температур между двома фіксованімі точками ціліндрічного зразки, з'єднаного по торцях Із Джерелом и стоком тепла. Довжина зразки вібірається в межах 5-10 см при діаметрі 1-2 см. Теплові потоки вібіраються таким чином, щоб Т становила 2-8% від температурами зразки. Точність визначення коефіцієнта теплопровідності поклади від температурами й ставити 4-10%.
Наскількі ВАЖЛИВО гарний тепловий контакт зразків з нагрівачем и пластинами, особливо для полімерів у твердому стані. При вімірюванні у вакуумі, коли істотну роль відіграють термічні опори повітряних прошарків между твердимо полімером и металом (Контакт зразки Із пластинами носити Точковой характер), відбувається різке ЗРОСТАННЯ коефіцієнта теплопровідності в области розм'якшення, і в дійсності ж причиною цього ЗРОСТАННЯ є різке Поліпшення теплового контакту. Використання при вімірах газоподібного гелію, что володіє скроню теплопровідністю, приводити до принципова відмінної експериментальної крівої з характерним для розм'якшення полімерів ЗЛАМ.
В
1.3.2 Нестаціонарні методи
Рівняння теплопровідності у загально випадка має нескінченне число розв'язків, чому відповідає різноманіття методів визначення тепло й температуропровідності. Зміна температурного поля в часі має початковий, нестаціонарній Период, коли істотні Початкові умови, и більш упорядковані стадії, для якіх Початкові умови НЕ відіграють роли. Границя ціх режімів характерізується крітерієм Фур'є:, (де t-час,-Характерними розмір). Для чисто нестаціонарніх стадій Fо <0,5, а для регулярних Fо> 0,5.
Відповідно до ціх стадій Зміни температурного поля в часі нестаціонарні методи діляться на чисто нестаціонарні й методи регулярного режиму. У чисто нестаціонарніх методах зміна температурного поля в часі складаний чином пов'язана з геометрією тіла, его теплофізічнімі властівостямі, з граничними й початкова умів. Рішення рівняння теплопровідності для початкових стадій дозволяють візначіті з ЕКСПЕРИМЕНТ одночасно кілька теплових характеристик. Методи регулярного режиму засновані на вівченні Зміни температурного поля в зразки, поміщеному в середовище з постійною температурою (регулярний режим Першого роду) або в середовище, температура Якого змінюється з постійною швідкістю (регулярний режим іншого роду, або квазістаціонарній режим).
ПЕРЕВАГА ціх методів у порівнянні з методами стаціонарного теплового потоку є можлівість комплексного ї швідкісного визначення теплофізичних характеристик, Менші Розміри вікорістовуваніх зразків и часто більш просте конструктивне оформлення пріладів.
Із чисто нестаціонарніх методів найбільш часто для Дослідження полімерів застосовується імпульсній метод з використаних плоского джерела постійної теплової потужності. Схема вімірів по цьом методом близьким до схеми 9, однак на відміну від Останньоі розрахунки основані на аналізі початкової нестаціонарної стадії Зміни температурного поля. За вімірах перепаду температур между нагрівачем и фіксованою точкою, а такоже за зміні температурами нагрівача могут буті розраховані температуропровідність и теплова актівність, а отже, и ВСІ три теплофізічні характеристики (). Типові Розміри зразків 35 X 35Х60 мм. Трівалість досвіду 5-7 хв. Точність визначення теплофізичних характеристик по цьом методи стають: для а - 2%, для - 2,5%, для - 3%, проте реальна точність, очевидно, однозначно нижчих.
У приладнати, робота якіх засновалося на методі регулярного режиму Першого роду, проводитися Вивчення закономірностей Зміни розподілу температури в зразки, Внесені до середовище з постійною температурою Тс, відмінної від температурами Зразки Т. розв'язок основного рівняння теплопровідності при відповідніх граничних умів представляється у вігляді ряду
В
де An - постійні, что залежався від форми тіла й обумовлені з початкових умов; Un - Функції координат; - постійні числа, залежні від форми й Розмірів тіла и его теплофізичних характеристик, Причому
цею ряд Швидко сходитися, и починаючі з Деяк моменту Розподіл температур у тілі опісується вирази
В
На Цій стадії величина, названа темпом охолодження, зберігає постійне значення для будь-якої точки тіла. У загально випадка темп охолодження представляється у вігляді
В
де-крітерій Біо (- коефіцієнт тепловіддачі); - характерні розмір.
Найбільш Простий розв'язок рівняння має у випадка інтенсівного теплообміну на...
