="justify">. (3.12)
Так як вектор Е 0 , який грає роль векторної амплітуди для E, лише скалярним множником відрізняється от m, то вид кривої, що описується кінцем вектора P '(відкладеного від кінця вектора Р), визначається комплексним вектором рефракції m. Отже, P 'описує еліпс, велика і мала півосі якого за величиною і напрямком задаються відповідно речовим вектором рефракції m' і вектором екстинкції m''. Напрямок обходу по відношенню до вектора n '", перпендикулярному до площини еліпса, визначається знаком виразу , або, що те ж, знаком вираження
.
Отже, направлення звернення вектора P 'по еліпсу завжди утворює лівий гвинт з напрямком n''' = [n'n'']. Повний вектор буде в загальному випадку описувати конус з еліптичним перетином.
4. ПОВНЕ ОТРАЖЕНИЕ
Насамперед, ми розглянемо явище повного відображення, що представляє великий принциповий і практичний інтерес. Спочатку ми обмежимося випадком повного відображення на кордоні двох прозорих ізотропних середовищ. Будемо позначати через ? (? 1 ) діелектричну проникність першої (другої) середовища і припустимо, що обидва середовища немагнітних. У такому випадку для вектора рефракції m та показника заломлення n плоских хвиль в першому середовищі буде справедливо відоме рівність
(4.1)
і відповідно для вектора рефракції m "і показника заломлення n" у другій середовищі
. (4.2)
Ці співвідношення справедливі у всіх випадках, тобто як для однорідних, так і для неоднорідних хвиль.
Нехай з першого середовища похило падає на поверхню другого середовища пласка однорідна світлова хвиля з вектором рефракції m. Очевидно, при цьому повинна виконуватися умова
, (4.3)
т. е. хвильова нормаль n (m = nn) повинна становити гострий кут з вектором q нормалі до кордону, спрямованим у другу середу. Ми маємо
, (4.4)
причому з умов (4.1), (4.3) слід (оскільки )
. (4.5)
Вектор рефракції відбитої хвилі m 'задовольняє того ж умові (4.1):
.
Однак у відповідному ви...
