характеризують не тільки саме у стройство, але і його орієнтацію (азимут).
Матриця описує оптичний пристрій по відношенню тільки до одного виходить пучку світла. Так, за допомогою матриці Мюллера можна досліджувати тільки один з двох пучків, що виходять з призми Волластона. Якщо ж обидва вони представляють інтерес, то необхідно користуватися двома матрицями і провести два окремі розрахунки. p> Множення матриць Мюллера проводиться за звичайними правилами матричної алгебри. Необхідно дотримуватися таких умов: вектор, що представляє падаюче світло, записується праворуч, а матриці, відповідні різним пристроям, розташовуються послідовно один за одним, так що матриця пристрою, прохідного світлом останнім, записується зліва. p> Метод розрахунку, запропонований в 1940 і 1941 рр.. Джонсом, являє собою інший спосіб, в якому вхідний пучок описується за допомогою вектора, оптичний пристрій - за допомогою матриці, а результат взаємодії також виходить множенням вектора на матрицю. Переваги методу Джонса в порівнянні з методом Мюллера полягають у тому, що, по-перше, в ньому використовуються матриці меншого розміру BX2 замість 4X4) і, подруге, метод можна застосовувати для вирішення таких завдань, в ко-торих необхідно враховувати фазові співвідношення. У методі Джонса багато елементів матриць є комплексними. Однак метод Джонса абсолютно непридатний до деполярізуется пристроям. Таким чином, кожен метод має свої недоліки і переваги. p> При використанні методу Джонса необхідно записати вектор Джонса для вхідного світла, потім виписати відповідні матриці Джонса для поляризаторів і фазових пластинок, через які проходить світло, і, перемножая ці вирази, отримати вектор Джонса для виходить світла.
Вектор Джонса, введений Джонсом в 1941 р., описує поляризований промінь з максимальною алгебраїчної стислістю і надзвичайно зручний при вирішенні тих завдань, в яких важливо враховувати фазові співвідношення між пучками. Вектор Джонса являє собою стовпець з двох елементів, який описує форму поляризації пучка і амплітуду компонент в деякій точці променя. Якщо світло поширюється вздовж осі Z, то вектор має загальну форму:
, або, або
де Ех і Еу - скалярні компоненти електричного вектора в певний момент уздовж осей X і У, Ах - максимальна величина Еx а Ау - максимальна величина Е; параметр - фаза компоненти Ех в момент часу t = 0 в заданій точці; еу - фаза компоненти.
Взагалі кажучи, кожен елемент стовпця є комплексною величиною. Ми можемо привести вектор до наступної еквівалентній формі:
В
Так як абсолютна величина будь-якого члена виду дорівнює одиниці, то абсолютне значення множника. Сучасні методи опису поляризованого світла Теж дорівнює одиниці. Отже, цей коефіцієнт цілком можна опустити при вирішенні тих завдань, в яких не существен характер змін у часі. У більшості завдань такого типу вектор Джонса часто записується в наступній формі, званої повним вектором Джонса:
В
