align="justify"> Лейблер у своїй роботі [7] розглядає два випадки адсорбції. Спочатку розглядається довга сополімерна ланцюг . Сополимер займає велику поверхню, його блоки сильно перекриваються і витягуються всередину фаз, але молекули гомополімеру все одно можуть проникати всередину щітки. Це так звана "мокра щітка". Нехтуючи градієнтами концентрацій у щітці, запишемо вільну енергію:
, (2.25)
де n i - концентрація i блоків у щітці, . Перші два члени формули являють собою ентропію змішання, перший - трансляційна ентропія сополимера, другий - гомополімеру. Ці два члени призводять до набухання щітки. Мінімізуючи вираз (2.25) по L i , знаходимо рівноважну товщину плівки:
. (2.26)
Це вираз вірно, коли блоки сильно витягнуті і n <<1, тоді внесок трансляційної ентропії пренебрежимо малий.
Інший випадок, коли фаза гомополімеру не проникає в шар щітки. Блоки сополимера коротше ланцюгів гомополімеру . Це "суха щітка". Тоді сополімери утворюють щільні шари з концентрацією і товщиною відповідно. Вільна енергія блоків має вигляд:
. (2.27)
Обчислимо зменшення поверхневого натягу, що виникло через адсорбції полімерів:
, (2.28)
де ? А , ? В - осмотичні тиску ленгмюровских плівки.
Для мокрої щітки і сухої щітки зменшення поверхневого натягу (?? ) записується відповідно:
В
Далі передбачається, що при зменшенні ? до нуля повинна утворюватися термодінамічскі стабільна дисперсна фаза А частинок, захищених поверхневою плівкою в В-фазі - крапельна фаза Лейблера.
Нехай дисперсна фаза містить n сферичних крапель з радіусом R на одиницю об'єму. Знаючи - число молекул, адсорбованих на поверхні, знайдемо рівноважний розмір крапель ? , при якому поверхневий натяг дорівнює нулю:
. (2.18)
Знаючи ? - з рівняння (...
