2.18) отримаємо характеристики дисперсної фази:
, (2.19)
де n c - середня концентрація кополімерних ланцюгів.
Якщо спрямувати ? * до нуля, то радіус краплі прагне до нескінченності, а концентрація - до нуля, що означає , що дисперсна система трансформується у дві макроскопічні фази. Рівняння (2.18) доводить існування крапельної фази Лейблера. Щоб визначити рівноважний розмір і концентрацію крапель, необхідно вирішити це рівняння, знаючи f S (?) для даної довжини ланцюга і параметра Флорі-Хаггінс.
Властивості поверхневого шару описуються за допомогою моделі Александера і де Дружина. Згідно з якою всі блоки щітки мають однакову довжину, взаємодії гомополімерних ланок типу А і ланок з А блоків сополимера АВ вважаються рівними. Мінімум вільної енергії досягається, коли ентропійний внесок блоків сополимера F strech , витягнутих у поверхневому шарі Н, ентропія змішання з гомополімерами F mix і поверхневий внесок компенсують один одного. Вільна енергія сополимера має вигляд:
, (2.20)
де перший член - поверхневий натяг через небажаність контактів А-В, ? 0 < span align = "justify"> визначений у формулі. F brush - вільна енергія щітки - має два члени за рахунок двох областей з різними концентраціями:
(2.21)
Використовуючи скейлінговие міркування і розглядаючи А-блоки як ідеальні ланцюга, закріплені на поверхні, вільну енергію записують як функцію розміру щітки H і ?.
(2.22)
де ? - параметр набухання. Розглядається симетричний випадок: - об'ємна частка блоків сополімеру.
Мінімізуючи вільну енергію по H і ?, знаходимо рівноважне значення ? і розмір крапель:
(2.23) -визначається рівнянням:
,
