pan align="justify"> = m/s cos? (4.6) Можна бачити, що зміна кута при зміні довжини хвилі збільшується при збільшенні порядку. Більш складний аналіз потрібно для визначення роздільної здатності або найменшого відмінності довжини хвилі? ?, яка може бути виявлене при даній довжині хвилі ? і порядку т гратами з N
5. Багатомодові датчики поляризації
волоконний оптичний датчик поляризація
5.1 Феноменологічний опис поляризації і запізнювання
Одним з найбільш важливих властивостей світлового променя є тип його поляризації [1,3,4]. Дозволеними видами поляризації є лінійна, еліптична або кругова. Будь-яке електромагнітне випромінювання можна представити як сукупність складових, кожна з яких володіє певним станом лінійної поляризації. На малюнку 8 представлений В«миттєвий знімокВ» електричного поля з однією з основних плоских хвильових компонент світлового променя. Напрямок поляризації визначається як напрям електричного поля, пов'язаного з компонентою, яке перпендикулярно напрямку поширення. Результатом усереднення за часом великого числа компонент, поля яких накладаються один на одного, на додаток до дозволених видів поляризації, можуть проявитися неполяризовані або частково поляризовані. p align="justify"> Енергія, що переноситься плоскою хвилею, безпосередньо пов'язана з квадратом електричного поля, пов'язаного з хвилею. Це можна показати, обчислюючи вектор Умова - Пойнтінга, що визначає енергію, переноситься хвилею. p align="justify"> поширюють електромагнітна хвиля Електричне поле
В
Напрям поширення
Малюнок - 8 В«Миттєвий знімокВ» розповсюджується електромагнітної хвилі
Тепер для визначення енергії хвилі може бути використаний вектор Умова - Пойнтінга Р = 1/2 EхH Якщо вектор Е спрямований по осі х, а Н - по осі у, вектор Умова - Пойнтінга дорівнює
P = ^ ExH = z (?/4?) 1/2E20 (5.1)
оскільки для випадку плоскої хвилі Н = (?/4?) 1/2E, де? - Діелектрична постійна і? - Магнітна постійна середовища. Для аналізу розглянемо такі псевдоелектріческіе поля, пов'язані з променями світла, абсолютна величина яких в квадраті дорівнює інтенсивності променя. Ці псевдополя дорівнюють реальним полям з точністю до коефіцієнта пропорційності
e = (?/4?) 1/4E (5.2)
так що
I = e.e * = (?/4?) 1/2E20 (5.3)
де I - енергія на одиницю площі світлового пучка.
Для того щоб описати різні стани поляризації, можливі для променя світла, розглянемо дві лінійно поляризовані плоскі хвильові компоненти, кожна з яких поширюється у напрямку z. Вектори амплітуд їх електр...
