ого чергування інтенсивностей в дослідах, не означає, що взаємодія двох взаємно перпендикулярних світлових коливань не може призводити до доступним спостереженню на досвіді змінам в світловому пучку.
Розглянемо результат складання двох когерентних світлових хвиль, поляризованих у двох взаємно перпендикулярних напрямках, що мають різну амплітуду і що володіють деякою різницею фаз. Ми легко можемо здійснити подібний випадок на досвіді наступним чином. br/>В
Рис. 1. Схема отримання еліптично-поляризованого світла. p align="justify"> L-джерело світла; К - кристалічна пластинка; праворуч - розкладання світлового вектора по головним напрямкам платівки.
Світло певної довжини хвилі (тобто належить до обмеженого спектральному інтервалу), що пройшов через поляризатор N, тобто став лінійно-поляризованим, пропустимо через кристалічну платівку До товщини d, вирізану з одноосного кристала паралельно його оптичній осі (мал. 1), причому допустимо, що напрямок пучка перпендикулярно до бічної поверхні К. Крізь платівку будуть поширюватися в одному напрямку, але з різною швидкістю дві хвилі, поляризовані у двох взаємно перпендикулярних напрямках, які прийнято називати головними напрямки кристалічної пластинки. В однієї з хвиль електричні коливання спрямовані уздовж оптичної осі кристала, наприклад по СС (незвичайний промінь, показник заломлення п0), в іншої-перпендикулярно до осі, тобто по ВВ (звичайний промінь, показник заломлення гель заломлення п0).
Якщо напрямок коливань електричного вектора в падаючому поляризованому світлі складає кут ?? з одним з головних напрямків платівки, то амплітуди коливань в незвичайною і в звичайній хвилях будуть відповідно рівні
а = A cos а, b = A sin а,
де A = ОМ - амплітуда падаючої хвилі. Пройшовши через товщу пластинки d, ці дві хвилі придбають різниця ходу, рівну (п0 - ne) d. Отже, звичайна хвиля відстане по фазі від незвичайної на величину
Складання двох взаємно перпендикулярних коливань з різними амплітудами і різницею фаз призведе до формування еліптичного коливання, тобто коливання, при якому кінець результуючого вектора описує еліпс в площині хвильового фронту з тією ж кутовою частотою ?, з якою здійснюються вихідні коливання.
Дійсно, коливання в хвилях, що пройшли платівку, описуються співвідношеннями
x = A cos a cos ? t = a cos ? t
у = A sin a cos (? t -
