дставлений у вигляді:
I =? MIN (h - 1)? (1 - 2?) Exp (-??) D? =? ? ? (1 - 2?) Exp (-??) D?, (9)
де? ? =? МАХ * -? MIN - перепад відносної магнітної проникності феромагнетика в магнітному зазорі протягом часу? T=L / V за вирахуванням малої різниці (? MIN * -? MIN).
Рішення інтеграла (9) має вигляд:
I=(?? /? 2) [exp (-?) (? + 2) +?- 2], (10)
тобто однозначно визначається параметром? =? t /?, що виражає відносне перебування будь-якого довільно взятого диференціального обсягу ферроматеріала в магнітному зазорі постійного магніту в порівнянні з постійною? магнітної в'язкості феромагнетика, яке визначається швидкістю його руху V в насичує магнітному полі ННАС. Аналізуючи вираз (10), відзначаємо, що ця функція I (?) Має максимум при значенні? *=Ехр (1)=2,718 (підстава натурального логарифма е), і при цьому значення максимуму I (? *) /? ? =0,139, а при значеннях? ? 0 і? ? ? маємо I (?)? 0.
Так як кутова швидкість обертання феромагнітного кільця дорівнює? =2? n, де n - частота обертання [об / с], вираз (10) для інтеграла I (n) від аргументу n має вигляд:
I (n) =? ? [N / (n * e) 2] [exp (- n * e / n) (n * e + 2 n) + n * e - 2 n], (11)
де n *=L / 2? R? ? *=L / 2? e R?- Значення частоти обертання феромагнітного кільця, при якому досягається максимум діючої дотичній сили на це кільце в напрямку його обертання і, отже, максимум обертального моменту М1=F? R (тут індекс одиниця означає, що це обертальний момент, створюваний від дії тільки одного постійного магніту). Таким чином, результуюча дотична сила F? , Безперервно в часі діюча на феромагнітне кільце з боку тільки одного постійного магніту, в функції частоти обертання n феромагнітного кільця дорівнює
F? =2? 0 ННАС2S? ? [N / (n * e) 2] [exp (- n * e / n) (n * e + 2 n) + n * e - 2 n], (12)
і ця силова характеристика представлена ??графічно на рис.2 у вигляді кривої з максимумом, рівним MaxF? =0,139 * 2? 0 ННАС2S? ? =0,278? 0? ? ННАС2 S [н]. Притому ця сила створюється взаємодією феромагнетика всередині магнітного зазору постійного магніту, тобто без урахування додаткової сили в тому ж напрямку за рахунок різниці крайових ефектів магнітного поля. Можна вважати, що при обліку цієї додаткової сили максимум результуючої дотичній сили буде оцінюватися як MaxF? ? 0,3? 0? ? ННАС2 S.
Безперервність у часі дії вказаної сили пояснюється тим, що по виході з магнітного зазору одного постійного магніту (якщо застосовується N таких же магнітів, симетрично розподілених по колу феромагнітного кільця, як видно з рис.1) відносна магнітна проникність ферроматеріала знову відновлюється до її вихідного значення? НАЧ, для чого відстань по дузі між суміжними постійними магнітами вибирають приблизно втричі більшому, ніж довжина магнітного зазору L. Якщо число постійних магнітів прийняти рівним N, то забезпечення зазначеної умови приводить до співвідношення:
? R? 2NL. (13)
З урахуванням (13) за умови рівності величин правої і лівої частин зазначеного співвідношення значення частоти обертання n * феромагнітного кільця при максимальному обертальному моменті одно:
...
