місцях виходу ланцюга на поверхню глобули конформаційний набір ланок виявляється збідненим, так як ці ділянки мають вигляд петель. p align="justify"> Найпростіше наближення для опису простий глобули пов'язано з зневагою вкладу конформаційної ентропії у вільну енергію і з урахуванням тільки об'ємного вкладу:
F {n} = E {n}-TS {n} @ E {n} = Nf * (n 0 )/n 0 . (2.4)
Рівноважне значення вільної енергії глобули в об'ємному наближенні одно:
F vol = N m < span align = "justify"> * (n 0 ). (2.5) *, m * - вільна енергія і хімічний потенціал одного мономерного ланки відповідно.
Для розрахунку профілю концентрації в поверхневому шарі глобули застосовується підхід самоузгодженого поля, так як флуктуації в глобуле несуттєві. Профіль концентрації визначається з умови мінімуму вільної енергії з урахуванням конформаційної ентропії. Рівноважна вільна енергія в наближенні самоузгодженого поля має вигляд:
F = N m * (n 0 , Т) - . (2.6)
Осмотичний тиск p * (n (x)) відмінно від нуля тільки в поверхневому шарі. Тоді другий член у формулі (2.6) пропорційний площі поверхні: , де ? - поверхневий натяг глобули. Ентропійне поверхневий натяг глобули визначається одномірним розподілом концентрації ланок у її поверхневому шарі:
. (2.7)
Інтегрування по z можна поширити від -? до +?, так як р * експоненціально убуває при z? В±?.
Вважаючи глобулу пухкої і використовуючи вириальне розкладання для концентрації, можна в явному вигляді знайти поверхневий натяг і профіль концентрації. Поверхневий натяг складається з конформационного вкладу ? 1 і внеску об'ємних взаємодій ? 2 .
Для конформационного вкладу запишемо формулу Ліфшиця:
. (2.12)
Для енергії взаєм...
