Теми рефератів
> Реферати > Курсові роботи > Звіти з практики > Курсові проекти > Питання та відповіді > Ессе > Доклади > Учбові матеріали > Контрольні роботи > Методички > Лекції > Твори > Підручники > Статті Контакти
Реферати, твори, дипломи, практика » Статьи » Метод конформних відображень в механіці суцільних середовищ

Реферат Метод конформних відображень в механіці суцільних середовищ





ign="justify"> Малюнок 13 - Криві третього порядку


Так як комплексний потенціал (44) в площині z визначає обтікання прямій, то в площині він буде описувати обтікання кривих третього порядку. Через цей потенціал записується у вигляді



(44.1)

Якщо, то з (45) випливає, що (44.1) визначає обтікання півплощині, обмеженої прямий і окружністю, рівняння якої (малюнок 14).


Малюнок 14 - Обтікання півплощині при а=0


3.3.4 Течії на багатолистого поверхнях

Перетворення площині z в площину, яке має вигляд



переводить точки поза окружності одиничного радіуса в точки всій площині і точки, що лежать всередині кола в точки, що заповнюють всю площину. Такі чином, наведене перетворення переводить площину z в два аркуші площині.

Та ж картина має місце при перетворенні виду


,


т.е. площині z будуть відповідати два листа площині.

З цього можна зробити висновок, що якщо задано протягом на всій площині, то йому на площині буде відповідати протягом на двох аркушах.

Наприклад, якщо протягом в площині z визначається комплексним потенціалом [12, c. 122]


,


де m дійсно, то при конформному відображенні джерело на початку координат площині z перейде в джерело, розташоване у нескінченності на одному аркуші, а на іншому аркуші в нескінченності буде розташований стік. Рідина з одного аркуша на інший буде перетікати через розріз уздовж осі на площині, в який переходить окружність одиничного радіуса площині z.

Так як то лінії струму джерела () перейдуть на площині в лінії, що визначаються рівняннями:



виключивши з яких r, знайдемо рівняння лінії струму на площині:


(46)


Таким чином, джерела на площині z буде на аркушах площині відповідати протягом, що представляє собою витікання або втеканіе рідини з розрізу уздовж гіпербол (46), як це зображено на малюнку 15.


а) б)

Малюнок 15 Перебіг, що представляє собою витікання або втеканіе рідини з розрізу уздовж гіпербол


3.3.5 Тиск при обтіканні зі зривом струменів і при обтіканні з циркуляцією

Якщо відбувається обтікання зі зривом струменів деякого контуру, що володіє віссю симетрії, орієнтованої в потоці паралельно швидкості в нескінченності (малюнок 16), то, очевидно, що результуючий тиск потоку на такий контур направлено по вектору і може бути виражено формулою



Помічаючи, що і позначаючи через відстань між точками зриву струменів і, маємо



а застосовуючи далі інтеграл Бернуллі-Коші, отримуємо



звідки приходимо до простого нерівності, помічених вперше С.А. Чаплигиним,



Малюнок 16 - Обтікання зі зривом струменів деякого контуру


Зокрема, це нерівність буде мати місце і при прямому ударі струменя на кругову дужку, звернену до потоку або опуклістю, або увігнутістю (малюнок 17). Якщо є радіус дуги і - кут, нею стягуваний, то


і (47)


Малюнок 17 Прямий удар струменя на кругову дужку


Якщо ж така кругова дуга обтекается потоком з кутів атаки без зриву струменів і при наявності циркуляції, подібної за умови, щоб швидкість у заднього краю дуги залишалася кінцевої (малюнок 18), то величина підтримуючої сили виразиться формулою (63), т. е.



Малюнок 18 Обтікання кругової дуги без зриву струменів


Порівнюючи з формулою (47), одержуємо, що



Якщо кут взяти таким, щоб було


(48)


то; при куті атаки ця умова дає; при для кута виходить ще менше значення, починаючи з якого буде задовольнятися умова (48). Цей висновок вказує на неспроможність елементарного пояснення підйому аероплана або повітряного змія дією косого удару струменя [24, c. 352].


3.3.6 Обтікання з кавітацією

Швидкість рідини звертається в нескінченність в гострих крайках профілю. У стаціонарному вирішенні згідно закону Бернуллі в гострих крайках виникнуть при цьому нескінченно великі негативні тиску. Якщо кривизна обтічного профілю всюди конечна, то і тиск буде кінцевим, але воно може приймати, в математичному рішенні, великі за абсолютною величиною негативні значення. У реальної рідини негативні тиску практично не з'являються. Справа в тому, що коли тиск падає до певної, що залежить від температури рідини малої позитивної величини, рідина в певних умовах починає випаровуватися, утворюється область, заповнена парами рідини, суцільність руху порушується. Явище це називають кавітацією.

При кавітації утворюються цілі порожнини - каверни, наповнені парами рідини. На кордоні між такою порожниною і рідиною можна приймати тиск постійним і рівним величині; тому цю ме...


Назад | сторінка 10 з 18 | Наступна сторінка





Схожі реферати:

  • Реферат на тему: Рівняння лінії на площині
  • Реферат на тему: Алгебраїчна лінія на площині. Окружність
  • Реферат на тему: Переслідування на площині
  • Реферат на тему: Площині та їх проекції
  • Реферат на тему: Пряма лінія на площині